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dc.contributor.advisor1Oliveira, Wilson-
dc.contributor.advisor1Latteshttp://buscatextual.cnpq.br/buscatextual/visualizacv.do?id=K4786439Y6pt_BR
dc.contributor.referee1Soares, Thales Costa-
dc.contributor.referee1Latteshttp://buscatextual.cnpq.br/buscatextual/visualizacv.do?id=K4792575T8pt_BR
dc.contributor.referee2Mendes, Albert Carlo Rodrigues-
dc.contributor.referee2Latteshttp://buscatextual.cnpq.br/buscatextual/visualizacv.do?id=K4790431T6pt_BR
dc.creatorDuque, Mônica Cristina Melquíades-
dc.creator.Latteshttp://buscatextual.cnpq.br/buscatextual/visualizacv.do?id=K4485060P9pt_BR
dc.date.accessioned2017-05-13T12:03:30Z-
dc.date.available2017-04-26-
dc.date.available2017-05-13T12:03:30Z-
dc.date.issued2013-02-20-
dc.identifier.urihttps://repositorio.ufjf.br/jspui/handle/ufjf/4287-
dc.description.abstractHere we present a discussion of three methods to calculate the Feynman propagator for some models in non-relativistic quantum mechanics. The formalism of Feynman is just one of several available for addressing problems in quantum mechanics. The first method is a calculation of the integral path, which is based on a recurrence relation for the production of infinitesimal propagators. This recurrence relation has not appeared in previous discussions of the full path of the one-dimensional harmonic oscillator, although inspired by a similar relationship in a three-dimensional system. The second method was developed by Schwinger in 1951 for treating effective action in quantum electrodynamics based on the solution of the equations of motion of the Heisenberg operator. With the proper use of the operator ordained and subordinated the initial conditions produces the propagator. Finally, the third method, which uses the algebraic techniques are based on factorization of the time evolution operator using the formula Baker-Campbell-Hausdorff.pt_BR
dc.description.resumoApresenta-se aqui uma discussão sobre três métodos para o cálculo do propagador de Feynman para alguns modelos em mecânica quântica não relativística. O formalismo de Feynman é apenas um dos vários existentes para a abordagem de problemas na mecânica quântica. O primeiro método é um cálculo da integral de caminho, que é baseado em uma relação de recorrência para a produção de propagadores infinitesimais. Essa relação de recorrência não tem aparecido em discussões anteriores da integral de caminho do oscilador harmônico unidimensional, embora seja inspirada por uma relação similar em um sistema tridimensional. O segundo método foi desenvolvido por Schwinger em 1951 para tratar ações efetivas na eletrodinâmica quântica baseado na solução das equações de movimento do operador de Heisenberg. Com o uso adequado do operador ordenado e subordinadas as condições iniciais produz o propagador. Por fim, o terceiro método, que usa-se de técnicas algébricas baseadas na fatoração do operador evolução temporal usando a fórmula Baker-Campbell-Hausdorff.pt_BR
dc.description.sponsorshipCAPES - Coordenação de Aperfeiçoamento de Pessoal de Nível Superiorpt_BR
dc.languageporpt_BR
dc.publisherUniversidade Federal de Juiz de Fora (UFJF)pt_BR
dc.publisher.countryBrasilpt_BR
dc.publisher.departmentICE – Instituto de Ciências Exataspt_BR
dc.publisher.programPrograma de Pós-graduação em Físicapt_BR
dc.publisher.initialsUFJFpt_BR
dc.rightsAcesso Abertopt_BR
dc.subjectMétodo integral de caminhopt_BR
dc.subjectMétodo de Shwingerpt_BR
dc.subjectMétodo algébricopt_BR
dc.subjectPath integral methodpt_BR
dc.subjectMethod of Shwingerpt_BR
dc.subjectAlgebraic methodpt_BR
dc.subject.cnpqCNPQ::CIENCIAS EXATAS E DA TERRA::FISICApt_BR
dc.titleAlguns métodos para o cálculo do propagador de Feynmanpt_BR
dc.typeDissertaçãopt_BR
Appears in Collections:Mestrado em Física (Dissertações)



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